复数域
复数:形如
z=x+yi的数,
i称为虚数单位,
i2=−1,
x称为实部,记为
Re(z)=x,
y称为虚部,记为
Im(z)=y。
复数相等:当且仅当两个复数实部和虚部对应相等
虚数:虚部不为的0的复数
纯虚数:实部为0的虚数
复数运算:复数的加减法定义为实部和虚部对应相加减,复数的乘法按照多项式法则进行,
z1=a+bi,z2=c+di,则
z1z2=ac−bd+(ad+bc)i
除法定义为乘法的逆运算,首先
(a+bi)(a−bi)=a2+b2
z1=a+bi,z2=c+di,z2=0,则
z2z1=z2(c−di)z1(c−di)=c2+d2ac+bd+(bc−ad)i
实数域的运算规律复数域也成立
(1)加法交换律:
z1+z2=z2+z1
(2)加法结合律:
z1+z2+z3=z1+(z2+z3)
(3)存在零元:
z+0=z
(4)存在相反元:
z+(−z)=0
(5)乘法交换律:
z1z2=z2z1
(6)乘法结合律:
z1z2z3=z1(z2z3)
(7)乘法分配律:
z1(z2+z3)=z1z2+z1z3
(8)存在单位元:
1.z=z
(9)存在逆元:
z=0,z.z1=1
引入上述的运算,再辅以以上的运算规律后,全体复数构成复数域,用字母
C表示
复平面
一个复数与一个实数对一一对应,从而复数与二维平面上的点构成一一对应的关系,横轴称为实轴,纵轴称为虚轴,这样表示复数
z的平面称为复平面
引入复平面的意义在于建议数和点的联系,从而可以借助几何直观或几何术语来研究复变函数,复数也常常用于解决许多平面上的问题。
复数的模:我们把复数
x+yi对应复平面上的向量
(x,y)的长度
x2+y2
称为复数的模,记为
∣x+yi∣
复数的幅角:若
z=x+yi=0,我们把满足
cosθ=x2+y2
xsinθ=x2+y2
y的所有
θ称为复数
z的幅角,记为
Arg(z),显然这样的
θ有无穷多个,满足
−π<θ≤π的幅角称为主幅,或称幅角的主值,记为
arg(z),下图表示这两个概念的几何意义:
容易验证,复数的模满足性质:
∣z1z2∣=∣z1∣∣z2∣。
共轭复数:
z=x+yi,则
z的共轭复数定义为
z=x−yi,显然
zz=x2+y2=∣z∣2容易验证共轭复数有如下性质
z1z2=z1.z2
复数的除法:
z2=0,则
z2z1为
z2z1=∣z2∣2z1z2复数的三角形式:有了复数的模
r=∣z∣和幅角
θ=Argz,则复数可以表示为
z=rcosθ+rsinθi相当于把复数写成极坐标的形式
复数的指数形式:定义欧拉公式为
eθi=cosθ+sinθi,则复数又可以写成指数形式
z=∣z∣eArgz.i实际上,这种形式对计算复数的乘法起到很大的作用
==eθ1i.eθ2i=(cosθ1+sinθ1i)(cosθ2+sinθ2i)cosθ1cosθ2−sinθ1sinθ2+(cosθ1sinθ2+cosθ2sinθ1)icos(θ1+θ2)+sin(θ1+θ2)i=e(θ1+θ2)i也就是说,欧拉公式保留了实数域上指数的性质,要计算
z1z2,将
z1,z2写成指数形式
z1=r1eθ1i,z2=r2eθ2i则
z1z2=r1r2eθ1ieθ2i=(r1r2)(eθ1ieθ2i)=(r1r2)e(θ1+θ2)i有了欧拉公式,复数的共轭复数也可以很方便地表示出来
e−θi=cosθ−sinθi=eθi则
r2eθ2ir1eθ1i=r2r1eθ1ie−θ2i=r2r1e(θ1−θ2)i由以上的表示法,可以看出,复数乘法的本质是:对复数进行伸缩和旋转变换,旋转变换体现在乘以
eθ2i上,伸缩变换体现在乘以
r2上。
复数的三角不等式:
∣x+y∣≤∣x∣+∣y∣
棣莫弗公式:
(cosθ+sinθ.i)n=cos(nθ)+sin(nθ)i
这结合复数的指数形式及数学归纳法容易证明。
例1.1(棣莫弗公式证明三角恒等式)证明
k=0∑ncoskθ=sin2θsin2(n+1)θcos2nθ
证:
ekθi=coskθ+isinkθ则
k=0∑nekθi=1−eθi1−e(n+1)θi=k=0∑ncoskθ+ik=0∑nsinkθ则
Re(1−eθi1−e(n+1)θi)=k=0∑ncoskθ而
=1−eθi1−e(n+1)θi=sin22θ−sin2θcos2θ.isin22(n+1)θ−sin2(n+1)θcos2(n+1)θ.isin2θe−2θisin2(n+1)θe−2(n+1)θi=sin2θsin2(n+1)θe−2nθ因此
k=0∑ncoskθ=sin2θsin2(n+1)θcos2nθ
例1.2 求方程
zn=1的根
解:
首先由
zn=1,就有
∣z∣n=1,故
∣z∣=1,设
eθi为方程的根,则
enθi=1则可以推出
nθ=2kπ,k=0,±1,±2,⋯则方程的根为
en2kπ(k=0,1,⋯,n−1)这
n个根的几何意义为
(0,1)逆时针旋转
n2π,旋转
n−1次得到的向量,这
n个根将单位圆
n等分。
例1.3 求方程
zn=z0的根
解:
设
z0=reθi,
z=ρeγi,则
zn=ρnenγi,因此
r=nγ=ρnθ+2kπ(k=0,±1,⋯)则
ρ=γ=nr
nθ+n2kπ(k=0,±1,⋯)在复数域,对某一个复数
z0进行开根,首先,将
z0的模开
n次方根,其次,选定一个幅角
Argz0=θ,将其除以
n,得到其中一个根,将其依次逆时针旋转
n2π,旋转
n−1次,就可以得到其他
n−1个根,所有的根为
nr
e(nArgz0+n2kπ)i(k=0,⋯,n−1)其几何意义如下,如开六次方根,只要选定一个幅角,确定了其中一个根后,其次旋转就可以得到其他根,所有根将单位元六等分。
例1.4 利用
(z+1)n=1的
n−1个非零根的乘积,证明
k=1∏nsinnkπ=2n−1n
证:
(z+1)n=1的
n个根为
zk=en2kπ−1(k=1,⋯,n),其中
z1=0,则由二项式定理,有
(z+1)n−1=zn+⋯+nz=z(z−z2)⋯(z−zn)故
(−1)n−1k=2∏nzk=n而对
k=2,⋯,n,有
zk=en2kπi−1=−2sin2(nkπ)+2sin(nkπ)cos(nkπ)i就得到
(−1)n−1k=2∏nzk=2n−1k=1∏n−1sin(nkπ)k=1∏n−1[sin(nkπ)−cos(nkπ)i]=n故
∣∣∣∣∣2n−1k=1∏n−1sin(nkπ)k=1∏n−1[sin(nkπ)−cos(nkπ)i]∣∣∣∣∣=2n−1k=1∏n−1sin(nkπ)=n即可证得不等式
例1.5 (复数域上的柯西不等式)设
z1,⋯,zn,ω1,⋯,ωn∈C.证明拉格朗日等式:
∣∣∣∣∣j=1∑nzjωj∣∣∣∣∣2=(j=1∑n∣zj∣2)(j=1∑n∣ωj∣2)−1≤j<k≤n∑∣zjωk−zkωj∣2由此证明柯西不等式:
∣∣∣∣∣j=1∑nzjωj∣∣∣∣∣2≤(j=1∑n∣zj∣2)(j=1∑n∣ωj∣2)
证:
令
z=(z1,⋯,zn)T,ω=(ω1,⋯,ωn)T,则
∣∣∣∣∣j=1∑nzjωj∣∣∣∣∣2=j=1∑nzjωj(j=1∑nzjωj)=zTwwTz=k=1∑nj=1∑nzkωkωjzj对于
j<k,有
==∣zjωk−zkωj∣2=(zjωk−zkωj)(zjωk−zkωj)(zjωk−zkωj)(zjωk−zkωj)zjzjωkωk+zkzkωjωj−zjωjωkzk−zkωkωjzj因此
=zjωjωkzk+zkωkωjzj∣zj∣2∣ωk∣2+∣zk∣2∣ωj∣2−∣zjωk−zkωj∣2于是
===∣∣∣∣∣j=1∑nzjωj∣∣∣∣∣2=k=1∑nj=1∑nzkωkωjzj=k=1∑n∣zk∣2∣ωk∣2+1≤j<k≤n∑(∣zj∣2∣ωk∣2+∣zk∣2∣ωj∣2−∣zjωk−zkωj∣2)k=1∑n∣zk∣2∣ωk∣2+k=1∑nj=k,1≤j≤n∑∣zk∣2∣ωj∣2−1≤j<k≤n∑∣zjωk−zkωj∣2k=1∑n∣zk∣2j=1∑n∣ωj∣2−1≤j<k≤n∑∣zjωk−zkωj∣2这就证得了拉格朗日等式,由拉格朗日等式容易得到柯西不等式
例1.6(复数的几何应用:曲线的复数方程) 证明:
z平面上的直线方程可以写成
az+az=c其中
a是非零复常数,
c是实常数
证:
平面上的直线方程为
αx+βy+c=0,令
a=α+βi,
z=x+yi,则容易验证
2az+az+c=0
复球面
现在,我们在复平面的基础上再加一个维度,复平面位于
Oxy平面,做单位球面
S:x2+y2+z2=1,连接球面的北极
N(0,0,1)及复平面上一点
A,交球面于另一点
A′,这样,我们可以建立复平面到球面的一个映射:
f:OxyA→↦SA′再记北极点为
∞,
C∞=C∪{∞}称为扩充复平面,
f是
C∞到单位球面的一一映射。对于任意的
z=x+yi∈C,如果
∣z∣=1,映射到球面上是位于赤道线上,坐标为
(x,y,0)。如果
∣z∣=1,则映射到球面上的位置是上半球面或下半球面。对
AA′=(x′−x,y′−y,z′),
AN=(−x,−y,1),由于两个空间向量共线,则有
⎩⎪⎨⎪⎧xy′−yx′=0x′+xz′=xy′+yz′=y方程组的通解为
(kx,ky,1−k),再由
A′位于单位球面上,解得
k=0或
k=x2+y2+12,令
k=x2+y2+12,代入,就可以得到
A′的坐标
(x2+y2+12x,x2+y2+12y,x2+y2+1x2+y2−1)。对于复数
z,其在复球面的坐标为
(∣z∣2+1z+z,∣z∣2+1z−z,∣z∣2+1∣z∣2−1)
对于扩充复平面,我们规定:
(1)
α±∞=∞±α=∞,其中
α为有限复数
(2)
α∞=∞α=∞,其中
α=0
(3)
α/∞=0(
α=∞),
α/0=∞(
α=∞)
(4)
∞±∞,
0.∞,
∞.0,
0/0,
∞/∞均无意义
复平面上的拓扑
复平面上的拓扑均可以平行于
R2建立起来,我们下面列举复平面和扩充复平面上的拓扑(证明和欧式空间是类似的,因此不给出证明),需要注意的是,扩充复平面上的有些概念和复平面上略有不同,需要加以区分。
邻域:对复数
z0及正数
δ>0,称集合
B(z0,δ)={z:∣z−z0∣<δ}为
z0的半径为
δ的邻域
点列极限:
{zn}是一列复数,如果存在复数
z0,如果对于任意的
ε>0,存在
N,
n≥N时,都有
∣zn−z0∣<ε则称
{zn}收敛,
z0是
{zn}的极限,记为
n→∞limzn=z0
如果记
zn=xn+yni(n=1,2,⋯),z0=x0+y0i,则
n→∞limxn=x0的充要条件是
n→∞limxn=x0,n→∞limyn=y0
点与点集的关系:对
E⊂C及点
z0
(1)
∃δ>0,B(z0,δ)⊆E,则称
z0为
E的内点,全体内点的集合称为
E的内部,记为
E∘
(2)
∃δ>0,B(z0,δ)⊆Ec,则称
z0为
E的外点,全体外点的集合称为
E的外部
(3)
∀δ>0,B(z0,δ)∩E=∅,B(z0,δ)∩Ec=∅,则称
z0为
E的边界点,全体
E的边界点记为
E
开集:
E的每一点都是其内点,则称
E是开集,
C,∅都是开集,任意个开集的并是开集,有限个开集的交是开集
闭集:开集的余集是闭集,
C,∅都是闭集,任意个闭集的交是闭集,有限个闭集的并是闭集
聚点:如果
z0的任意邻域都有
E/{z0}的点,则称
z0是
E的聚点,如果
z0是
E的聚点,则存在点列
{zn}⊆E/{z0},满足
n→∞limzn=z0,称
E的全体聚点构成的集合为
E的导集,记为
E′
闭包:
E和其导集的并集称为
E的闭包,记为
E,任何集合的闭包都是闭集,并且
E=E∘∪∂E
连通集:如果对
E内任意两点
z1,z2,都有完全包含在
E内的连接
z1,z2两点的折线,则称
E是连通集
区域:连通的开集称为区域,区域的闭包称为闭区域
连续曲线:
z=z(t)=x(t)+y(t)i,α≤t≤β,如果
x(t),y(t)都是
[α,β]上的连续函数,则称
z=z(t),α≤t≤β是复平面上的一条连续曲线
简单曲线(若尔当曲线):如果连续曲线
z=z(t),a≤t≤b没有重合点,则称
z=z(t)为简单曲线,如果
z=z(t)除起止点外没有重合点,而
z(a)=z(b),则称
z=z(t),a≤t≤b为简单闭曲线或若尔当闭曲线
若尔当定理:对于任意的
C上的简单闭曲线
L,存在有界区域
D1和无界区域
D2,
D1,D2以
L为边界,
D1称为
L的内区域,
D2称为
L的外区域
单连通区域:如果
D内任意简单闭曲线的内区域都完全包含在
D内,则称
D是单连通区域,从几何直观讲,单连通区域即是内部没有“洞”的区域,不是单连通区域的区域称为多连通区域
扩充复平面上的邻域:规定
∞的邻域为
{z:∣z∣>∞}∪{∞}
扩充复平面上的单连通区域:对于扩充复平面上的单连通的定义,我们需要作一个小的修正,即任意的
D内的简单闭曲线
L,
L的内区域或外区域完全包含在
D内,在这个定义下
{z:∣z∣>r}不是单连通的,
{z:∣z∣>r}∪{∞}是单连通的
闭集套定理:定义点集
E的直径为
diam(E)=z1,z2∈Esup∣z1−z2∣,对于
C上的闭集列
{En},如果满足
En+1⊆En(n=1,2,⋯),并且
n→∞limdiam(En)=0,则存在唯一的复数
z0,满足
z0∈n=1⋂∞En
有限覆盖定理:
E是
C的有界闭集,
{Gt,t∈I}是一列开集,满足
E⊆t∈I⋃Gt则存在
t1,⋯,tn∈I,满足
E⊆k=1⋃nGtk
魏尔斯特拉斯定理:有界复数列必存在收敛子列
柯西收敛原理:
C上的柯西列都是收敛列