Directorio de artículos
[Números altos + funciones variables complejas] Propiedades de la transformada de Fourier
Sección anterior:[Número alto + función de variable compleja] Transformada de Fourier
Revisión: En la sección anterior Transformada de Fourier, lo más importante es el concepto de Transformada de Fourier:
Transformada de Fourier: F (ω) = ∫ − ∞ + ∞ f ( t ) e − j ω t d t , denotado como F ( ω ) = F [ f ( t ) ] Transformada de Fourier inversa: f ( t ) = 1 2 π ∫ − ∞ + ∞ F ( ω ) e j ω t d ω , denotado como f ( t ) = F − 1 [ F ( ω ) ] Transformada de Fourier: F(\omega)=\int_{-\infty}^{+\infty}f(t)\mathrm {e}^{-j\omega t}\mathrm{d}t, registrado como F(\omega)=\mathscr{F}[f(t)]\\Transformada de Fourier inversa: f(t)= \frac{1}{2\pi}\ int_{-\infty}^{+\infty}F(\omega)\mathrm{e}^{j\omega t}\mathrm{d}\omega, registrado como f(t)=\mathscr{F}^ {-1}[F(\omega)] Cambio de Furi Kano:F(ω) < /span>=∫-∞+∞f(t)e−jωtdt,记为F(ω)=F[f(t Cambio inverso de Furi Kano:f(t) =2π1∫-∞+∞F(ω)ejωtdω,记为)t(f=F−1[F(ω)]
以及单位脉冲函数的定义及性质:
∫ − ∞ + ∞ δ ( t ) f ( t ) d t = lim ε → 0 ∫ − ∞ + ∞ δ ε ( t ) f ( t ) d t ∫ − ∞ + ∞ δ ( t − t 0 ) f ( t ) d t = f ( t 0 ) \int_{-\infty}^{+\infty}\delta(t)f(t)\mathrm{d}t=\lim\limits_{\varepsilon\to0}\int_{-\infty}^{ +\infty}\delta_{\varepsilon}(t)f(t)\mathrm{d}t\\ \int_{-\infty}^{+\infty}\delta\left(t-t_0\right)f (t)\mathrm{d}t=f(t_0) ∫-∞+∞δ(t)f (t)dt=ε→0lim∫-∞+∞dε(t)f( t)dt∫-∞+∞d(t−t0)f(t)d t=f(t0)
Basado en el dominio del conocimiento anterior, en esta sección aprenderemos las propiedades comunes de la transformada de Fourier y las operaciones de convolución.
1. Propiedades comunes
1.1 Propiedades lineales
F [ α f 1 ( t ) + β f 2 ( t ) ] = α F 1 ( ω ) + β F 2 ( ω ) F − 1 [ α F 1 ( ω ) + β F 2 ( ω ) ] = α F 1 ( t ) + β F 2 ( t ) . \mathscr{F}[\begin{array}{c}\alpha f_1(t)+\beta f_2(t)\end{array}]=\alpha F_1(\omega)+\beta F_2(\omega)\ \ \mathscr{F}^{-1}\big[\alpha F_1(\omega)+\beta F_2(\omega)\big]=\alpha f_1(t)+\beta f_2(t).F[αf1(t)+βf2(t)]=αF1(ω)+βF2(ω)F−1[αF1(ω)+βF2(ω)]=αf1(t)+βf2(t).
Simplemente sustituya la expresión lineal en la definición para derivar
1.2 Propiedades de desplazamiento
F [ f ( t ± t 0 ) ] = e ± j ω t 0 F ( ω ) F[f(t\pm t_0)]=e^{\pm j\omega t_0}F(\omega)F[f(t±t0)]=Es±jωt0F(ω)
Muestra la función del tiempo f ( t ) f(t) f(t)沿 t t tDesplazamiento del eje hacia la izquierda y hacia la derecha (izquierda más derecha menos) t 0 t_0 t0La transformada de Fourier de unidades es igual a f ( t ) f(t) f(t)'s变Factor de cambio e ± i ω t 0 e^{\pm i\omega t_0} Es±iωt0
Especifica un continuo:
F [ f ( t ± t 0 ) ] = ∫ − ∞ + ∞ f ( t ± t 0 ) e − j ω t d t = ∫ − ∞ + ∞ f ( u ) e − j ω ( u ∓ t 0 ) re ( de u = t + t 0 ) = e ± j ω t 0 ∫ − ∞ + ∞ f ( u ) e − j ω u d u = e ± j ω t 0 F ( ω ) F[f(t\pm t_0)]=\int_{-\infty}^{+\infty}f(t \pm t_0)\mathrm{e}^{- j\omega t}\mathrm{d}t=\int_{-\infty}^{+\infty}f(u)\mathrm{e}^{-j\omega(u\mpt_0)}\mathrm{ d}u( u=t+t_0)\\ =\mathrm{e}^{\pm j\omega t_0}\int_{-\infty}^{+\infty}f(\left.u\right) \mathrm{e} ^{-j\omega u}\mathrm{d}u=e^{\pm j\omega t_0}F(\omega) F[f(t±t0)]=∫-∞+∞f(t±t0)e−jωtdt=∫-∞+∞f(u)e−jω(u∓ t0)du(令u=t+t0)=Es±jωt0∫-∞+∞f(u)Es−jωudu=Es±jωt0F(ω)
Por ejemplo:
Características del equivalente de la ecuación: F [ e − β t 2 ] = π β e − ω 2 4 β . \mathcal{F}\left[\mathrm{e}^{-\beta t^2}\right]=\sqrt{\frac{\pi}{\beta}}\mathrm{e}^{-\frac {\omega^2}{4\beta}}. F[e-βt2]=bπEs−4βVaya2.则 F [ e − β ( t − t 0 ) 2 ] = π β e − ( j ω t 0 + ω 2 4 β ). {\cal F}\Big[e^{-\beta(t-t_{0})^{2}}\Big]=\sqrt{\frac{\pi}{\beta}}e^{-\ Grande(j\omega t_{0}+\frac{\omega^{2}}{4\beta}\Grande)}. F[e−β(t− t0)2]=bπEs−(jωt0+4βVaya2).
1.3 Propiedades diferenciales
como resultado f ( t ) f(t) f(t)existe ( − ∞ , + ∞ ) (-\infty,+\infty) (−∞,+∞) es continuo o tiene solo un número limitado de puntos discontinuos que se pueden eliminar , y cuando ∣ t ∣ → + ∞ \mid t\mid\rightarrow+\infty ∣t∣→+∞时, f ( t ) → 0 f(t)\rightarrow0 f(t)→0则:
F [ f ′ ( t ) ] = j ω F [ f ( t ) ] . \mathcal{F}\big[f^\prime(t)\big]=\text{j}\omega\mathcal{F}\big[f(t)\big]. F[f′(t)]=jωF[f (t)].
Después de sustituir en la fórmula de definición, se puede demostrar utilizando las propiedades de las integrales por partes que las condiciones anteriores son indispensables.
Inferencia: Si f ( k ) ( t ) f^{(k)}(t) F(k)(t)existir ( − ∞ , + ∞ ) (-\infty,+\infty) (−∞,+∞) es continuo o tiene solo un número limitado de puntos discontinuos que se pueden eliminar , y cuando ∣ t ∣ → + ∞ \mid t\mid\rightarrow+\infty ∣t∣→+∞时, f ( k ) ( t ) → 0 f^{(k )}(t)\rightarrow0 F(k)(t→0则:
F [ f ( n ) ( t ) ] = ( j ω ) n F [ f ( t ) ] \ mathscr{F}[f^{(n)}(t)]=(j\omega)^n \mathscr{F}[f(t)] F[f(n)(t=(jω)nF[f(t)]
同样,设: F [ f ( t ) ] = F ( ω ) \mathscr{F}[f(t)]=F(\omega) F[f(t =F(ω),则
d n d ω n F ( ω ) = ( − j ) n F [ t n f ( t ) ] \frac{\mathrm{d}^n}{\mathrm{~d} \omega^n} F(\omega)=(-\mathrm{j})^n \mathscr{F}\left[t^n f(t)\right] dωnortednF(ω)=(−j)nF[tnf(t)
Directamente F ( w ) F(w) Búsqueda de expansión de F(w) Inmediato confirmación.
En la práctica, la fórmula derivada de la función de imagen se utiliza a menudo para calcular F [ t n f ( t ) ] \mathscr{F}\left[t^n f(t) \derecho ] F[tnf(t)].
1.4 Propiedades integrales
Kioto t → + ∞ t \rightarrow+\infty t→+∞ 时, g ( t ) = ∫ − ∞ t f ( t ) d t → 0 g(t)=\int_{-\infty}^t f(t) \mathrm{d} t \rightarrow 0 g(t)=∫-∞tf(t)d t→0, 那么
F [ ∫ − ∞ t f ( t ) d t ] = 1 j ω F [ f ( t ) ] \mathscr {F}\left[\int_{-\infty}^t f(t) \mathrm{d} t\right]=\frac{1}{\mathrm{j} \omega} \mathscr{F}[f( t)] F[∫-∞tf(t)d t]=jω1F[f(t
证明:利用 F [ d d t ∫ − ∞ t f ( t ) d t ] \mathscr{F}\left[\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{ d} t} \int_{-\infty}^t f(t) \mathrm{d} t\right] F[dtd∫-∞tf(t)d t]来过渡
F [ f ( t ) ] = F [ d d t ∫ − ∞ t f ( t ) d t ] = F [ j ω ∫ − ∞ t f ( t ) d t ] \mathscr{F}[f(t)]=\mathscr{F}\left[\frac{\mathrm{d}}{ \mathrm{d} t} \int_{-\infty}^t f(t) \mathrm{d} t\right]=\mathscr{F}\left[j\omega\int_{-\infty}^t f( t) \mathrm{d} t\right] F[f(t =F[dtd∫-∞tf(t)d t]=F[jω∫-∞tf(t)d t]
所以 F [ ∫ − ∞ t f ( t ) d t ] = 1 j ω F [ f ( t ) ] \mathscr{F}\left[\int_{-\infty}^t f(t) \mathrm{d} t\right]=\frac{1}{\mathrm{j} \omega } \mathscr{F}[f(t)] F[∫-∞tf(t)d t]=jω1F[f(t另:当 lim t → + ∞ g ( t ) ≠ 0 \lim _{t \rightarrow+\infty} g(t) \neq 0 Limt→+∞g(t)=Cuando 0, los resultados cambiarán, lo cual se discutirá después de aprender la convolución
1.5 Teorema del producto
若 F 1 ( ω ) = F [ f 1 ( t ) ] , F 2 ( ω ) = F [ f 2 ( t ) ] , 则 ∫ − ∞ + ∞ f 1 ( t ) ‾ f 2 ( t ) d t = 1 2 π ∫ − ∞ + ∞ F 1 ( ω ) ‾ F 2 ( ω ) d ω , ∫ − ∞ + ∞ f 1 ( t ) f 2 ( t ) ‾ d t = 1 2 π ∫ − ∞ + ∞ F 1 ( ω ) F 2 ( ω ) ‾ d ω , \begin{aligned} \text { 若 } F_1(\omega)= & \mathscr{F}\left[f_1(t)\right], F_2(\omega)= \mathscr{F}\left[f_2(t)\right] \text {, 则 } \\ & \int_{-\infty}^{+\infty} \overline{f_1(t)} f_2(t) \mathrm{d} t=\frac{1}{2 \pi} \int_{-\infty}^ {+\infty} \overline{F_1(\omega)} F_2(\omega) \mathrm{d} \omega, \\ & \int_{-\infty}^{+\infty} f_1(t) \overline{f_2(t)} \mathrm{d} t=\frac{1}{2 \pi} \int_{-\infty}^ {+\infty} F_1(\omega) \overline{F_2(\omega)} \mathrm{d} \omega,\end{aligned} Joven M1(ω)=F[f1(t)],F2(ω)=F[f2(t)], 则 ∫-∞+∞F1(t)F2(t)dt=2π1∫-∞+∞F1(ω)F2(ω)dω ∫-∞+∞F1(t)F2(t)dt=2π1∫-∞+∞F1(ω)F2(ω)dω,
Determina la ecuación para la ecuación cuantitativa:
∫ − ∞ + ∞ f 1 ( t ) ‾ f 2 ( t ) d t = ∫ − ∞ + ∞ f 1 ( t ) ‾ [ 1 2 π ∫ − ∞ + ∞ F 2 ( ω ) y ω t d ω ] d t = 1 2 π ∫ − ∞ + ∞ F 2 ( ω ) [ ∫ − ∞ + ∞ f 1 ( t ) ‾ e i ω t d t ] re ω = 1 2 π ∫ − ∞ + ∞ F 2 ( ω ) [ ∫ − ∞ + ∞ f 1 ( t ) e − i ω t ‾ d t ] re ω = 1 2 π ∫ − ∞ + ∞ F 2 ( ω ) F 1 ( ω ) ‾ d ω \begin{aligned} \int_{-\infty}^{+\infty} \overline{f_1(t)} f_2(t) \mathrm{d}t & =\int_{-\infty}^{+\infty}\overline{f_1(t)}\left[\frac{1}{2\pi}\int_{-\infty}^{+\infty} F_2( \omega) \mathrm{e}^{i \omega t} \mathrm{~d} \omega\right] \mathrm{d}t \\ & =\frac{1}{2\pi}\int_{-\infty}^{+\infty}F_2(\omega)\left[\int_{-\infty}^{+\infty}\overline{f_1( t)} \mathrm{e}^{i \mega t} \mathrm{~d} t\right] \mathrm{d} \mega \\ & =\frac{1}{2\pi}\int_{-\infty}^{+\infty}F_2(\omega)\left[\int_{-\infty}^{+\infty}\overline{f_1( t) \mathrm{e}^{-i \mega t}} \mathrm{~d} t\right] \mathrm{d} \mega \\ & =\frac{1}{2\pi}\int_{-\infty}^{+\infty}F_2(\omega)\overline{F_1(\omega)}\mathrm{d}\omega\end{aligned} ∫-∞+∞F1(t)F2(t)dt=∫-∞+∞F1(t)[2π1∫-∞+∞F2(ω)eiωtdω] dt=2π1∫-∞+∞F2(ω)[∫-∞+∞F1(t)Esiωtdt] dω=2π1∫-∞+∞F2(ω)[∫-∞+∞F1(t)e-iωt dt]dω=2π1∫-∞+∞F2(ω)F1(ω)dω
1.6 Integración Energética
设 F ( ω ) = F [ f ( t ) ] F(\omega)=F[f(t)] F(ω)=F[f(t
则:
∫ − ∞ + ∞ [ f ( t ) ] 2 d t = 1 2 π ∫ − ∞ + ∞ ∣ F ( ω ) ∣ 2 d ω \int_{ -\infty}^{+\infty}[f(t)]^2 \mathrm{~d} t=\frac{1}{2 \pi} \int_{-\infty}^{+\infty}| F(\omega)|^2 \mathrm{~d} \omega ∫-∞+∞[f(t) 2dt =2π1∫-∞+∞∣F(ω) 2dω
En el teorema del producto, las dos ecuaciones son iguales, lo cual es 2
2. Convolución
Supongamos que la función f 1 ( t ) f_1(t) F1(t) y f 2 ( t ) f_2(t)F2(t) mayúscula ( − ∞ , + ∞ ) (-\infty,+\infty) (−∞,+∞) arriba de la función absolutamente posible, 积parte
∫ − ∞ + ∞ f 1 ( τ ) f 2 ( t − τ ) d τ \int_{-\infty}^{+\infty} f_1(\tau) f_2(t-\tau) \mathrm{d } \tau ∫-∞+∞F1(τ)f2(t−τ)dτ
称为函数 f 1 ( t ) f_1(t) F1(t) y f 2 ( t ) f_2(t)F2(t) barrio ( − ∞ , + ∞ ) (-\infty,+\infty) (−∞,+∞) 上的卷积,记为 ( f 1 ∗ f 2 ) ( t ) \left(f_1 * f_2\right)(t) (f1∗F2)(t) 或 f 1 ( t ) ∗ f 2 ( t ) f_1(t) * f_2(t) F1(t)∗F2(t)
2.1 Operación de convolución
-
分得律 f 1 ( t ) ∗ f 2 ( t ) = f 2 ( t ) ∗ f 1 ( t ) f_1(t) * f_2(t)= f_2(t) * f_1(t) F1(t)∗F2(t)=F2(t)∗F1(t).
Se puede demostrar sustituyendo variables.
-
结合律 [ f 1 ( t ) ∗ f 2 ( t ) ] ∗ f 3 ( t ) = f 1 ( t ) ∗ [ f 2 ( t ) ∗ f 3 ( t ) ] \left[f_1(t) * f_2(t)\right] * f_3(t)=f_1(t) *\left[f_2(t) * f_3(t)\right] [f1(t)∗F2(t)]∗F3(t)=F1(t)∗[f2(t)∗F3(t)]
-
分配律 f 1 ( t ) ∗ [ f 2 ( t ) + f 3 ( t ) ] = f 1 ( t ) ∗ f 2 ( t ) + f 1 ( t ) ∗ f 3 ( t ) f_1(t) *\left[f_2(t)+f_3(t)\right]=f_1(t) * f_2(t)+f_1(t) * f_3(t) < /span>F1(t)∗[f2(t)+F3(t)]=F1(t)∗F2(t)+F1(t)∗F3(t)
Se puede demostrar ampliando la definición.
Las siguientes cuatro propiedades son sólo para comprender
-
卷积的数乘
a [ f 1 ( t ) ∗ f 2 ( t ) ] = [ a f 1 ( t ) ] ∗ f 2 ( t ) = f 1 ( t ) ∗ [ a f 2 ( t ) ] ( a a\left[f_1(t) * f_2(t)\right]=\left[a f_1(t)\right] * f_2(t)=f_1(t) *\left[a f_2(t)\right](a a[f1(t)∗F2(t)]=[af1(t)]∗F2(t)=F1(t)∗[af2(t)](a constante); -
Diferenciación de convolución
re re t [ f 1 ( t ) ∗ f 2 ( t ) ] = re re t f 1 ( t ) ∗ f 2 ( t ) = f 1 ( t ) ∗ re re t f 2 ( t ) ; \frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d} t}\left[f_1(t) * f_2(t)\right]=\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d} t} f_1(t) * f_2(t)=f_1(t) * \frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d} t} f_2(t) ;dtd[f1(t)∗F2(t)]=dtdF1(t)∗F2(t)=F1(t)∗dtdF2(t);
- 卷积的积分
∫ − ∞ t [ f 1 ( ξ ) ∗ f 2 ( ξ ) ] d ξ = f 1 ( t ) ∗ ∫ − ∞ t f 2 ( ξ ) d ξ = ∫ − ∞ t f 1 ( ξ ) d ξ ∗ f 2 ( t ) \int_{-\infty}^t\left[f_1(\xi) * f_2(\xi)\right] \mathrm{ d} \xi=f_1(t) * \int_{-\infty}^t f_2(\xi) \mathrm{d} \xi=\int_{-\infty}^t f_1(\xi) \mathrm{d } \xi * f_2(t) ∫-∞t[f1(ξ)∗F2(ξ)]dξ=F1(t)∗∫-∞tF2(ξ)dξ=∫-∞tF1(ξ)dξ∗F2(t) - Para la convolución, también existe la siguiente desigualdad
∣ f 1 ( t ) ∗ f 2 ( t ) ∣ ⩽ ∣ f 1 ( t ) ∣ ∗ ∣ f 2 ( t ) ∣ \left|f_1(t) * f_2(t)\right| \leqslant\left|f_1(t)\right| *\left|f_2(t)\right|∣f1(t)∗F2(t)∣⩽∣f1(t)∣∗∣f2(t)∣
2.2 Aplicaciones informáticas
-
Convolución con función de impulso unitario
f ( t ) ∗ δ ( t ) = ∫ − ∞ + ∞ f ( x ) δ ( t − x ) d x = ∫ − ∞ + ∞ f ( x ) δ ( x − t ) d x = f ( t ) (propiedad de la función de impulso unitario) \begin{aligned} & f(t) * \delta(t) \\ = & \int_ {- \infty}^{+\infty} f(x) \delta(t-x) d x \\ = & \int_{-\infty}^{+\infty} f(x) \delta(x-t) d x \ \ = & f(t) (propiedad de la función de impulso unitario) \end{aligned} ===f(t)∗δ(t)∫-∞+∞f(x)δ (t−x)dx∫-∞+∞f(x)δ (x−t)dxf(t)Características) -
如果 t < 0t<0t<0 时, f 1 ( t ) = 0 , f 2 ( t ) = 0 f_1(t)=0, f_2( t)=0F1(t)=0,F2(t)=0, 则卷积变为
f ( t ) = ( f 1 ∗ f 2 ) ( t ) = ∫ − ∞ + ∞ f 1 ( τ ) f 2 ( t − τ ) re τ = ∫ − ∞ 0 + ∫ 0 t f 1 ( τ ) f 2 ( t − τ ) re τ + ∫ t + ∞ = ∫ 0 t f 1 ( τ ) f 2 ( t − τ ) d τ \begin{aligned} f(t) & =\left(f_1 * f_2\right)(t)=\int_{-\infty}^{+\infty} f_1(\tau) f_2(t-\tau) \mathrm{d} \tau \\ & =\int_{-\infty}^0+\int_0^t f_1(\tau) f_2(t-\tau) \mathrm{d} \tau+\int_t^{+\infty}=\int_0^t f_1(\ tau) f_2(t-\tau) \mathrm{d} \tau \end{aligned} f(t)=(f1∗F2)(t)=∫-∞+∞F1(τ)f2(t−τ)dτ=∫-∞0+∫0tF1(τ)f2(t−τ)dτ+∫t+∞=∫0tF1(τ)f2(t−τ)dτ
例 求函数 f 1 ( t ) = { 0 , t < 0 t , t > 0 f_1(t)=\left\{\begin{array}{ll}0, t<0 \\ t, t>0\end{array}\right. F1(t)={
0,t<0t,t>0 y f 2 ( t ) = { 0 , t < 0 pecado t , t > 0 f_2(t)=\left\{\begin{array}{ll}0, & t<0 \\ \sin t, & t>0\end{array}\right. F2(t)={
0,pecadot,t<0t>0 目卷积.
Solución
Podemos usar la Figura 1-14(a) y (b) para expresar f 1 ( τ ) f_1(\tau) F1(τ) 和 f 2 ( t − τ ) f_2(t-\año) F2(t−τ) 的图形, 当 t < 0t<0t<0 时, f 1 ( τ ) f 2 ( t − τ ) = 0 f_1(\tau) f_2(t-\ número)=0 F1(τ)f2(t−τ)=0;而 f 1 ( τ ) f 2 ( t − τ ) ≠ 0 f_1(\tau) f_2(t-\tau) \neq 0 F1(τ)f2(t−τ)=0 Área objetivo 1 − 14 1-14 1−14 中可艻buscar, existir t ⩾ 0 t \geqslant 0 t⩾0 tiempo, 为 [ 0 , t ] [0, t] [0,t]所以
f 1 ( t ) ∗ f 2 ( t ) = ∫ 0 t τ sen ( t − τ ) d τ = τ cos ( t − τ ) ∣ 0 t − ∫ 0 t cos ( t − τ ) d τ = t − sen t \begin{aligned} f_1(t) * f_2(t) & =\int_0^t \tau \sin (t-\tau) \mathrm{d} \tau \\ & =\left.\tau \cos (t-\tau)\right|_0 ^t-\int_0^t \cos (t-\tau) \mathrm{d} \tau \\ & =t-\sin t \end{alineado} F1(t)∗F2(t)=∫0ttpecado(t−τ)dτ=tcos(t−τ)∣0t−∫0tcos(t−τ)dτ=t−pecadot
2.3 Teorema de convolución
设 F 1 ( ω ) = F [ f 1 ( t ) ] , F 2 ( ω ) = F [ f 2 ( t ) ] F_1(\omega)= F\izquierda[f_1(t)\derecha], F_2(\omega)=F\izquierda[f_2(t)\derecha] F1(ω)=F[f1(t)],F2(ω)=F[f2(t)],则
F [ ( f 1 ∗ f 2 ) ( t ) ] = F 1 ( ω ) F 2 ( ω ) \mathscr{F}\left[\left(f_1 * f_2\right)(t) \right]=F_1(\omega) F_2(\omega) F[(f1∗F2)(t)]=F1(ω)F2(ω)
probar:
F [ f 1 ( t ) ∗ f 2 ( t ) ] = ∫ − ∞ + ∞ [ f 1 ( t ) ∗ f 2 ( t ) ] e − j ω t d t = ∫ − ∞ + ∞ [ ∫ − ∞ + ∞ f 1 ( τ ) f 2 ( t − τ ) re τ ] mi − j ω t re t = ∫ − ∞ + ∞ ∫ − ∞ + ∞ f 1 ( τ ) mi − j ω τ f 2 ( t − τ ) mi − j ω ( − τ ) re τ re t = ∫ − ∞ + ∞ f 1 ( τ ) mi − j ω τ [ ∫ − ∞ + ∞ f 2 ( t − τ ) mi − j ω ( t − τ ) re ( t − τ ) ] d τ = F 1 ( ω ) ⋅ F 2 ( ω ) \begin{aligned} \mathscr{F}\left[f_1(t) * f_2(t)\right] & =\int_{-\infty}^{+\infty}\left[f_1(t)*f_2(t)\right] \mathrm{e}^{-\mathrm{j}\omega t}\mathrm{~ d}t\\& =\int_{-\infty}^{+\infty}\left[\int_{-\infty}^{+\infty} f_1(\tau) f_2(t-\tau) \mathrm{d}\tau\ derecha] \mathrm{e}^{-\mathrm{j}\omega t}\mathrm{~d}t\\& =\int_{-\infty}^{+\infty} \int_{-\infty}^{+\infty} f_1(\tau)\mathrm{e}^{-\mathrm{j}\omega\tau} f_2(t-\tau) \mathrm{e}^{-\mathrm{j}\omega(-\tau)} \mathrm{d} \tau \mathrm{d} t\\ & =\int_{-\infty}^{+\infty} f_1(\tau) \mathrm{e}^{-\mathrm{j}\omega\tau}\left[\int_{-\infty}^{+ \infty} f_2(t-\tau) \mathrm{e}^{-\mathrm{j}\omega(t-\tau)}\mathrm{d}(t-\tau)\right] \mathrm{d } \tau\\ & =F_1(\omega)\cdot F_2(\omega)\end{alineado}F[f1(t)∗F2(t)]=∫-∞+∞[f1(t)∗F2(t)]Es−jωtdt =∫-∞+∞[∫-∞+∞F1(τ)f2(t−τ)dτ]Es−jωtdt =∫-∞+∞∫-∞+∞F1(τ)e−jωτf2(t−τ)e−jω(− τ)dτd=∫-∞+∞F1(τ)e−jωτ[∫-∞+∞F2(t−τ)e−jω(t −τ)d(−τ)]dτ=F1(ω)⋅F2(ω)
La simetría también existe (no comprobada):
F [ f 1 ( t ) ⋅ f 2 ( t ) ] = 1 2 π F 1 ( ω ) ∗ F 2 ( ω ) , \mathscr{F}\left[f_1(t) \cdot f_2(t)\right]=\frac{1}{2 \pi} F_1(\omega) * F_2(\omega), F[f1(t)⋅F2(t)]=2π1F1(ω)∗F2(ω),
推广:
F [ f 1 ( t ) ∗ f 2 ( t ) ∗ ⋯ ∗ f n ( t ) ] = F 1 ( ω ) ⋅ F 2 ( ω ) ⋅ ⋯ ⋅ F n ( ω ) , F [ f 1 ( t ) ⋅ f 2 ( t ) ⋅ ⋯ ⋅ f n ( t ) ] = 1 ( 2 π ) n − 1 F 1 ( ω ) ∗ F 2 ( ω ) ∗ ⋯ ∗ F n ( ω ) . \begin{reunidos} \mathscr{F}\left[f_1(t) * f_2(t) * \cdots * f_n(t)\right]=F_1(\omega) \cdot F_2(\omega) \cdot \cdots \cdot F_n(\omega), \\ \mathscr{F}\left[f_1(t) \cdot f_2(t) \cdot \cdots \cdot f_n(t)\right]=\frac{1}{(2 \pi)^{n-1}} F_1(\omega) * F_2(\omega) * \cdots * F_n(\omega) . \end{reunidos} F[f1(t)∗F2(t)∗⋯∗Fn(t)]=F1(ω)⋅F2(ω)⋅⋯⋅Fn(ω),F[f1(t)⋅F2(t)⋅⋯⋅Fn(t)]=(2π)n-11F1(ω)∗F2(ω)∗⋯∗Fn(ω).
3. Funciones relacionadas*
Para dos funciones diferentes f 1 ( t ) f_1(t) F1(t) y f 2 ( t ) f_2(t)F2(t), 称积分
∫ − ∞ + ∞ f 1 ( t ) f 2 ( t + τ ) d t \int_{-\infty}^{+\infty} f_1(t) f_2(t+\tau) \mathrm{d} t ∫-∞+∞F1(t)f2(t+τ)dt
为两个函数 < /span> f 1 ( t ) f_1(t) F1(t) y f 2 ( t ) f_2(t)F2Función recíproca de (t), nombre de uso R 12 ( τ ) R_{12}(\tau) R12(τ) 表示,而积分 ∫ − ∞ + ∞ f 1 ( t + τ ) f 2 ( t ) d t \int_{-\infty}^{+\infty} f_1(t+\tau) f_2(t) \mathrm{d} t ∫-∞+∞F1(t+τ)f2(t)dt Registro R 21 ( τ ) R_{21}(\tau) R21(τ)
当 f 1 ( t ) = f 2 ( t ) = f ( t ) f_1(t)=f_2(t)=f(t) F1(t)=F2(t)=f(t) 时, 称积分< /span>
∫ − ∞ + ∞ f ( t ) f ( t + τ ) d t \int_{-\infty}^{+\infty} f(t) f(t+\tau) \mathrm{ d}t∫-∞+∞f(t)f (t+τ)dt
为函数 f ( t ) f(t) La función de autocorrelación de f(t) ( Conocida como función de correlación). Utilice la notación R ( τ ) R(\tau) R(τ) 表示。
naturaleza:
-
R ( − τ ) = R ( τ ) R(-\tau)=R(\tau)R(−τ)=R(τ).
Definición y sustitución de variables para demostrar.
-
R 21 ( τ ) = R 12 ( − τ ) R_{2 1}(\tau)=R_{12}(-\tau)R21(τ)=R12(−τ)