第十八讲 傅里叶变换

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一,傅里叶级数的复数形式:

  • 一般形式:
  1. f(t)=\frac{a_{0}}{2}+\sum_{n=1}^{\infty }[a_{n}cos(nk_{0}t)+b_{n}sin(nk_{0}t)],周期T=2Lk_{0}=\frac{2\pi }{T}
  2. a_{n}=\frac{1}{L}\int_{0}^{2L }f(t)cos(nk_{0}t)dt,n为任意整数
  3. b_{n}=\frac{1}{L}\int_{0}^{2L }f(t)sin(nk_{0}t)dt,n为任意整数
  • 利用逆向欧拉公式(第十讲第二节)展开:
  • a_{n}cos(nk_{0}t)+b_{n}sin(nk_{0}t)=\frac{a_{n}-ib_{n}}{2}e^{ink_{0}t}+\frac{a_{n}+ib_{n}}{2}e^{-ink_{0}t}
  • 原式:f(t)=\frac{a_{0}}{2}+\sum_{n=1}^{\infty }[\frac{a_{n}-ib_{n}}{2}e^{ink_{0}t}+\frac{a_{n}+ib_{n}}{2}e^{-ink_{0}t}]=\frac{a_{0}}{2}+\sum_{n=1}^{\infty }\frac{a_{n}-ib_{n}}{2}e^{ink_{0}t}+\sum_{n=1}^{\infty }\frac{a_{n}+ib_{n}}{2}e^{-ink_{0}t}
  • 第一项:\frac{a_{0}}{2}=\sum_{n=0}^{0}\frac{a_{0}}{2}e^{ink_{0}t}
  • 第三项:当n< 0时,\sum_{n=1}^{\infty }\frac{a_{n}+ib_{n}}{2}e^{-ink_{0}t}=\sum_{n=-\infty }^{-1}\frac{a_{-n}+ib_{-n}}{2}e^{ink_{0}t}
  • 代入原式:f(t)=\sum_{n=0}^{0}\frac{a_{0}}{2}e^{ink_{0}t}+\sum_{n=1}^{\infty }\frac{a_{n}-ib_{n}}{2}e^{ink_{0}t}+\sum_{n=-\infty }^{-1}\frac{a_{-n}+ib_{-n}}{2}e^{ink_{0}t}=\sum_{n=-\infty }^{\infty }c_{n}e^{ink_{0}t}
  • n=0时:c_{n}=\frac{a_{0}}{2}=\frac{1}{2}\cdot \frac{1}{L}\int_{0}^{2L }f(t)cos(0)dt=\frac{1}{2L}\int_{0}^{2L }f(t)dt=\frac{1}{2L}\int_{0}^{2L }f(t)e^{-ink_{0}t}dt
  • n> 0时:c_{n}=\frac{a_{n}-ib_{n}}{2}=\frac{1}{2L}\int_{0}^{2L }f(t)cos(nk_{0}t)dt-i\cdot\frac{1}{2L}\int_{0}^{2L }f(t)sin(nk_{0}t)dt=\frac{1}{2L}\int_{0}^{2L }f(t)[cos(nk_{0}t)-isin(nk_{0}t)]dt=\frac{1}{2L}\int_{0}^{2L }f(t)e^{-ink_{0}t}dt
  • n< 0时:c_{n}=\frac{a_{-n}+ib_{-n}}{2}=\frac{1}{2L}\int_{0}^{2L }f(t)e^{-ink_{0}t}dt
  • 总结:f(t)=\sum_{n=-\infty }^{\infty }c_{n}e^{ink_{0}t}c_{n}=\frac{1}{T}\int_{0}^{T}f(t)e^{-ink_{0}t}dt

二,傅里叶变换:

  • f_{T}(t)表示周期为T的f(t)f_{T}(t)=f(t+T)
  • 对于任意f_{T}(t)=\sum_{n=-\infty }^{\infty }c_{n}e^{ink_{0}t},其中\sum_{n=-\infty }^{\infty }e^{ink_{0}t}都是不变的
  • 唯一改变的是c_{n}=\frac{1}{T}\int_{0}^{T}f_{T}(t)e^{-ink_{0}t}dt=\frac{1}{T}\int_{-L}^{L}f_{T}(t)e^{-ink_{0}t}dt
  • 频谱如图(图中的\omega_{0}k_{0}意思相同):
  • 两个不同角速度\omega之间的间距\Delta \omega =(n+1)k_{0}-nk_{0}=k_{0},如图(图中的\omega_{0}k_{0}意思相同):
  • 当周期T\rightarrow \infty时,周期函数f_{T}(t)拓展到非周期函数f(t)\lim_{T\rightarrow \infty }f_{T}(t)=f(t)
  • 此时间距\Delta \omega =k_{0}=\frac{2\pi }{T}\rightarrow 0,原本离散的角速度\omega变连续了,原本的n从只能取整数变成可以取整个实数
  • \omega =nk_{0}这个角速度公式才能在整个实数轴上成立,如图(图中的\omega_{0}k_{0}意思相同):
  • 将傅里叶系数c_{n}代入周期函数f_{T}(t)
  • f_{T}(t)=\sum_{n=-\infty }^{\infty }\frac{1}{T}\int_{-L}^{L}f_{T}(t)e^{-ink_{0}t}dt\cdot e^{ink_{0}t}
  • \frac{1}{T}=\frac{k_{0}}{2\pi }=\frac{\Delta \omega }{2\pi }也代入:
  • f_{T}(t)=\sum_{n=-\infty }^{\infty }\frac{\Delta \omega }{2\pi }\int_{-L}^{L}f_{T}(t)e^{-ink_{0}t}dt\cdot e^{ink_{0}t}
  • T\rightarrow \infty时:\sum_{n=-\infty }^{\infty }\Delta \omega =\int_{-\infty }^{\infty }d\omegaL\rightarrow \infty\omega =nk_{0}
  •  
  • f(t)=\frac{1}{2\pi }\int_{-\infty }^{\infty }\int_{-\infty }^{\infty }f(t)e^{-i\omega t}dt\cdot e^{i\omega t}d\omega,这个式子被称作逆变换
  • 而其中\int_{-\infty }^{\infty }f(t)e^{-i\omega t}dt=F(\omega ),被称作傅里叶变换

三,傅里叶变换的应用(滤波):

  • 首先将f(t)进行傅里叶变换,查看有哪些角速度(角频率)的波需要去掉,再用滤波器滤掉(滤掉高频波最简单的手段就是对傅里叶级数进行积分)如图(黑线是原函数,蓝线是一重积分,绿线是二重积分):

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