导体与静电平衡
- 研究方法:
将静电场的基本规律用到导体这种物质上 - 研究对象:
- 具有大量自由电子的导体在受到电场力作用以后的行为,以及达到静电平衡以后的场的性质。
- 导体空腔、静电屏蔽,电容器。
- 说明:
电磁学较多地讨论场,不研究物质本身性质
不讨论表面层电荷的复杂分布
(实际)物体既有自由电子,又是电介质
只讨论平衡结果,不讨论加电到平衡的过程(仅定性)
静电平衡
条件
内场与外场平衡
性质
实际上就是静电平衡的条件的推论。
电势分布
导体是一个等势体,任意两点\(U_{ab}=\int_a^b\overrightarrow{E}\cdot\mathrm{d}\bf\overrightarrow{\ell}=0\),表面是等势面。
场强分布
内部处处为0;表面场强与面垂直。
电荷分布
内部无未被抵消的净电荷,无:
- 电荷分布变化
- 电荷宏观运动
宏观电荷只能分布在表面
孤立导体面电荷密度与曲率半径没有单一函数关系,只有一个定性关系。“尖端放电”。
静电屏蔽
导体静电平衡条件决定
腔内无带电体
腔内包围导体空腔的导体壳内表面上处处没有电荷。电荷分布在外表面。
在腔体的实部取一个Gauss面,分析知面上处处场强为零(导体静电平衡的必然结果)由Gauss定理,内部净电荷为0,要么是内表面无电荷,要么内表面代数和为0(但这又违背了电势分布,从而内部无电荷)
腔内有带电体
导体内表面上所带电荷与内部电荷量相等。
屏蔽原理
外表面以外空间符合唯一性定理,存在唯一解。此解等同于同样外边面条件下,用导体材料将空腔填满(要么是其中无电荷,要么就两相平衡所以对外表现宏观无电荷)后的解。推知,外表面及外空间的电荷在腔内空间的总场强为零。简记为“腔外对腔内无影响”
电极化与电容器
电流密度与电流场
电流场的通量
(闭面的二型面无法渲染)
电流强度和电流密度互相求解
电流分布的理想模型
- “线”电流
- 面电流
- 体电流
电流密度与电荷运动(*)
- 连接微观和宏观\(j=nqv\)很重要!
电流的连续方程(*)
(实际应用时重要)
电荷守恒:流出的电荷(电流场通量)等于面内电量的减少。
(闭面的二型面无法渲染)
微分形式为
从而得
即:任何一点电流密度的散度等于该点电荷体密度的减少。
稳恒电流
虽然不是静止,但仍然满足恒定条件。
Ohm定律
物质中存在电流时,一般也伴有(稳恒)电场
稳恒电场可以利用基本的静电场理论进行讨论,例如环路定理。(这是KVL的基础)
以下要谈到的Ohm定律首先就是解决电流和场强关系的一个好方法。
Ohm定律积分形式(高中)
基本概念:欧姆定律、电阻、电导
仅适用于金属和电解液。但由于这两类导体使用范围极广,所以Ohm定律仍然具有普适性
但可以推广出
Ohm定律的微分形式\(j=\sigma E\)
- 物理意义:电荷与电场关系
- 欧姆定律的微观解释:平均碰撞间隔时间之间的加速平均结果由电场强度决定,这个解释也符合温度特性。
关于电阻率和电导率
一般情况下是一个标量。
但也要注意导体的非理想导电性能:分布的不均匀性(台体导体难解)、欧姆线性的电压范围条件性、温度的影响等
电路与直流电
电源与电动势
- 能量转化为电势能(非静电力做功)
- 电动势:内部负极移到正极
直流电路的解法
- 基尔霍夫方程组(电荷守恒+环路定理)
- 应用定律讨论电阻端电压和电流