如果磁场具有横向(垂直于磁场方向)的梯度或者曲率,则粒子回旋运动的回旋半径会不一样,从而产生垂直于磁场的漂移。
梯度漂移
设磁场沿
z方向,梯度
∇∣B
∣沿
x方向。粒子在该磁场中运动,在强磁场区其瞬时回旋半径减小,在弱磁场区,其瞬时回旋半径增加。则粒子会产生
y方向的位移。若在粒子回旋轨道内,磁场的变化很小,则在
x方向,粒子是周期运动的,这意味着在一个周期内,
v
×B
的
x分量的积分是0,即
∮Fxdt=q∮vyBzdt=0
在导向中心处,对磁场做Taylor展开,只保留一阶项,磁场可以写为
Bz(x)=Bz(x0)+∂x∂Bz(x−x0)+⋯
将其代入方程中,可得
Bz(x0)∮vydt+∂x∂Bz∮vy(x−x0)dt=0
上式第一项积分得到的是
Δy,在一个回旋周期内
y方向的位移。第二项积分得到的是近圆轨道区域面积的负值(负值是因为回旋方向与磁场方向相反),即
∮vy(x−x0)dt=∮(x−x0)dy=−∣q∣qπρc2
方程化为
BzΔy−∂x∂Bz(∣q∣qπρc2)=0
则梯度漂移速度
vG可以写成
vG=ΔtΔy=Δt1Bz1∂x∂Bz(∣q∣qπρc2)
令
Δt=2π/ωc
ω⊥=(m/2)ωc2ρc2
其中
ωc为粒子回旋运动的频率。
ω⊥为垂直于磁场方向的动能,即
ω⊥=(m/2)v⊥2,则
vG可以简化为
vG=qBzω⊥[Bz1∂x∂Bz]
将其推广为矢量形式
v
G=q∣B
∣ω⊥[∣B
∣2B
×∇∣B
∣]
曲率漂移
若磁场存在曲率,粒子在其中运动时,会受到离心力(centrifugal force)的作用
FC=RCmv∥2
其中
RC为磁场的曲率半径。这个力由垂直于磁场,由曲线的中心指向外侧。为求出曲率漂移速度,构造出一个电场
E
C=qF
C
再根据电场产生的漂移速度,可以得到
v
C=∣B
∣2E
C×B
=q∣B
∣2F
C×B
=−mRC2v∥2q∣B
∣2R
C×B
负号是因为离心力方向与曲率半径方向相反(曲率半径方向指向曲率中心)。引入平行动能
ω∥=(1/2)mv∥2,曲率漂移可以写成与梯度漂移相似的形式
v
C=q∣B
∣22ω∥[∣R
C∣2B
×R
C]
梯度漂移、曲率漂移与电场漂移的比较
- 梯度漂移速度与曲率漂移速度正比于动能,而
E
×B
漂移不依赖于粒子的动能。因此
E
×B
漂移趋向于主导低能(“冷”)粒子的运动,而梯度漂移和曲率漂移趋向于主导高能(“热”)粒子的运动。
- 梯度漂移与曲率漂移都与粒子所带电荷有关,而
E
×B
漂移不依赖于粒子所带电荷。因此梯度漂移与曲率漂移会产生电流,而
E
×B
漂移不会。
- 梯度漂移与曲率漂移并不会使粒子沿着等势面运动,所以粒子可以获得或者失去能量。