引用：https://www.jianshu.com/p/f5a89d76eb28

前のは、単にフーリエ級数が何であるかを説明し、最後にサイクルました $2 \パイ$ フーリエ級数の任意の期間でそれを取得する方法を、次に、係数ソリューションのフーリエ級数を？

私たちは、の期間を見て $2 \パイ$ フーリエ変換の関数として表すシリーズ：
$F（X）= \ FRAC {A_0} {2} + \ sum_ {N = 1} ^ \ inftyの（a_ncos（NX）+ b_nsin（NX））$
対応するソリューションは次のようになります。
$A_0 = \ FRAC {1} {\ PI} \ INT _ { - \ PI} ^ \パイF（X）DX$
$A_N = \ FRAC {1} {\ PI} \ INT _ { - \ PI} ^ \パイF（X）COS（NX）DX$
$B_N = \ FRAC {1} {\ PI} \ INT _ { - \ PI} ^ \ PI F（X）の端部（NX）DX$
それは、任意のサイクルの関数にそれを有効にする方法？

メタ動作に実際には、ここでの唯一の簡単な変更。
栗の場合：
$F（X）= \罪（x）は、$ そのサイクル $2 \パイ$ 、 $F（X）= F（X + 2 \ PI）$ 。私たちは、ご注文 $X = 2トン$ 後、 $F（X）= F（2T）= F（2T + 2 \ PI）= F（2（T + \ PI））$ 次の仕上げ、：
$F（2（T））= F（2（T +の\のPI））$
だから、tは期間に変換されているため $\パイ$ 機能。
そうにわたって $2L$ 関数f（t）（計算の都合）だけそうである $X = \ FRAC {\ PI} {L} T$ 一次サイクルに $2 \パイ$ 関数とすることができる：
$F（T）= \ FRAC {A_0} {2} + \ sum_ {N = 1} ^ \ inftyの（a_ncos（\ FRAC {\パイNT} {L}）+ b_nsin（\ FRAC {\パイNT} {L }））$
同じを得ることができる：
$\ COS（X）= \（\ FRAC {\パイT} {L}）COS$
$\ SIN（X）= \ SIN（\ FRAC {\パイT} {L}））$
$\のInt _ { - \ PI} ^ \ PI DX = \ INT _ { - } ^ LのL Dの\のFRAC {\パイT} {L}$
最後に、我々は得ます：
$A_0 = \ FRAC {1} {L} \ INT _ { - L} ^ LのF（t）は、DT$
$A_N = \ FRAC {1} {L} \ INT _ { - L} ^ LのF（T）COS（\ FRAC {\パイNT} {L}）DT$
$B_N = \ FRAC {1} {L} \ INT _ { - L} ^ LのF（t）は罪（\ FRAC {\パイNT} {L}）DT$

プロセスは結局、人生は短いですが、私は省略されている、シンプルです。

複数形の2フーリエ級数

我々は、フーリエ級数式について書い：
$F（T）= \ FRAC {A_0} {2} + \ sum_ {N = 1} ^ \ inftyの（a_ncos（Nオメガtを\）+ b_nsin（Nオメガtを\））\\ \オメガ= \ FRAC {2 \ PI} {T}$
Tは2L以上である周期関数を表し、対応する溶液です。

$A_0 = \ FRAC {2}、{T} \ INT_ {0} ^ TのF（t）は、DT$
$a_n=\frac{2}{T }\int_{0}^T f(t)cos(n \omega t)dt$
$b_n=\frac{2}{T }\int_{0}^T f(t)sin(n \omega t)dt$

フーリエ級数の複数形を取得したい、我々は最初のオイラーの公式を理解する必要があります。
オイラーの公式について、多くのオンラインのブログがありますが、ここでは詳しく説明しますが、オイラーの公式の下の単純な性質ではないでしょう。
我々は、次の式を見て：
$e^{i\theta}=cos(\theta)+isin(\theta)$

$e^{i\theta}$ 実軸に投影された複素平面におけるベクトルとして見ることができる $cos(\theta)$ 仮想軸に投影され $isin(\theta)$ 、前記 $\theta$ ベクトル間の角度が実軸です。

image.png

オイラーの公式と直感的な理解は、複素平面上の円形運動であります

オイラーの公式の.GIF

随着 $\theta$ 变化， $e^{i\theta}$ 就变成圆周运动了。而前面的系数a则是圆的半径，当a=1的时候就是在单位圆上做圆周运动。

而且通过欧拉公式，我们可以得到三角函数的复数形式：
$\cos(\theta)=\frac{1}{2}(e^{i \theta}+e^{-i \theta}) \\ \sin(\theta)=-\frac{1}{2}i(e^{i \theta}-e^{-i \theta} )$

将上面的复变三角函数替换傅里叶级数中的三角函数得到:
$f(t)= \frac{a_0}{2}+\sum_{n=1}^\infty (a_n\frac{1}{2}(e^{i n \omega t}+e^{-i n \omega t}) -b_n\frac{i}{2}(e^{i n \omega t}-e^{-i n \omega t})) \\ =\frac{a_0}{2}+\sum_{n=1}^\infty ((a_n\frac{1}{2}e^{i n \omega t}+a_n\frac{1}{2}e^{-i n \omega t}) -(b_n\frac{i}{2}e^{i n \omega t}- b_n\frac{i}{2}e^{-i n \omega t})) \\ =\frac{a_0}{2}+\sum_{n=1}^\infty ((\frac{a_n-b_ni}{2}e^{i n \omega t}+\frac{a_n+b_ni}{2}e^{-i n \omega t}) ) \\ =\sum_{n=0}^0\frac{a_0}{2} e^{in\omega t}+\sum_{n=1}^\infty (\frac{a_n-b_ni}{2}e^{i n \omega t})+\sum_{n=1}^\infty(\frac{a_n+b_ni}{2}e^{-i n \omega t} )$
我们令 $\sum_{n=1}^\infty(\frac{a_n+b_ni}{2}e^{-i n \omega t} )$ 中的n为-n
则得到：
$f(t)=\sum_{n=0}^0\frac{a_0}{2} e^{in\omega t}+\sum_{n=1}^\infty (\frac{a_n-b_n}{2}e^{i n \omega t})+\sum_{n=-\infty}^{-1}(\frac{a_{-n}+b_{-n}i}{2}e^{-i -n \omega t} )$
所以可以看到n的范围变成了 $-\infty$ 到 $\infty$ ，并且每一项都有 $e^{i n \omega t}$ ，于是我们可以得到一个漂亮的形式：
$f(t)=\sum_{n=-\infty}^{\infty}C_n e^{in\omega t}$

其中 $C_n$ 分为3中情况：
$n=0 \quad\quad C_n=\frac{a_0}{2} \\ n=1,2,3... \quad C_n=\frac{a_n-b_ni}{2}\\ n=-1,-2,-3... \quad C_n=\frac{a_{-n}+b_{-n}i}{2}$

我们将傅里叶级数之前的解带入上边
$a_0=\frac{2}{T }\int_{0}^T f(t)dt \\ a_n=\frac{2}{T }\int_{0}^T f(t)cos(n \omega t)dt \\ b_n=\frac{2}{T }\int_{0}^T f(t)sin(n \omega t)dt$

当n=0的时候：

$n=0 \quad\quad C_n=\frac{a_0}{2}=\frac{2}{T }\int_{0}^T f(t)dt = \frac{1}{T }\int_{0}^T f(t)e^{-n \omega t}dt\\$

当 $n=1,2,3...$ 的时候

$\quad C_n=\frac{a_n-b_ni}{2}=\frac{1}{2}( \frac{2}{T }\int_{0}^T f(t)cos(n \omega t)dt-\frac{2i}{T }\int_{0}^T f(t)sin(n \omega t)dt)\\ = \frac{1}{T }\int_{0}^T f(t)cos(n \omega t)-isin(n \omega t)dt$
这里因为cos是偶函数，sin是奇函数所以：

$\frac{1}{T }\int_{0}^T f(t)cos(n \omega t)-isin(n \omega t)dt = \frac{1}{T }\int_{0}^T f(t)cos(-n \omega t)+isin(-n \omega t)dt =\frac{1}{T }\int_{0}^T f(t)e^{-in \omega t}dt$

当 $n=-1,-2,-3...$ 的时候

$C_n=\frac{a_{-n}+b_{-n}i}{2}= \frac{1}{2}( \frac{2}{T }\int_{0}^T f(t)cos(-n \omega t)dt+\frac{2i}{T }\int_{0}^T f(t)sin(-n \omega t)dt) \\ =\frac{1}{T }\int_{0}^T f(t)cos(-n \omega t)+isin(-n \omega t)dt =\frac{1}{T }\int_{0}^T f(t)e^{-in \omega t}dt$

可以惊奇的发现，三种情况的解是一样的。所以对于任意周期函数，我们都可以写成:
$f(t)=\sum_{n=-\infty}^{\infty}C_n e^{in\omega t} \\ C_n=\frac{1}{T }\int_{0}^T f(t)e^{-in \omega t}dt$
但其中的每一项是什么意思呢？
还记得之前说的 $e^{i\theta}$ 的本质吗？在圆上做圆周运动，那么 $e^{-in \omega t}$ 也是在做周期运动了。那 $n\omega$ 又是什么呢？
我们知道 $\omega=\frac{2\pi }{T}$ ，所以我们可以把 $\omega$ 看成是以 $2\pi$ 为单位的频率(正常来讲频率是 $\frac{1}{T}$ )。而系数 $n$ 是就可以看成是几倍的基频，正数是逆时针运动，负数就是顺时针运动。在图形上的反应就是，频率越高，转的越快了
，但其最小公共周期是一样的。
1倍基频

1倍频.gif

10倍基频

10倍频.gif

那么系数 $C_n$ 怎么理解呢？前面说过 $ae^{i\theta}$ 的系数a是代表 $e^{i\theta}$ 运动的圆半径，这里 $C_n$ 是复数是不是也能这样理解呢？其实粗糙来讲是可以这样理解的。
看个图，只管的理解下把

gif1.gif

上图中红色的向量相对于蓝色的向量只是多了系数 $C_n=\sqrt2+i\sqrt2$ ,所以红色向量运动的半径就是2刚好是复数 $\sqrt2+i\sqrt2$ 的模长乘以1，当然除此之外，红色向量的幅角也变大了些。这些都是因为复数的乘法性质---复数相乘表现为幅角相加，模长相乘。
这下，当有人和你说傅里叶变换是把时域变换到频域上，你应该就很容易理解是什么意思了。频域就是1倍，2倍，3倍.......的 $\omega$ ,而每个 $\omega$ 都有自己的幅长 $C_n$ ,当把这些所有的 $\omega$ 相加，就得到时域中的图像。

更加生动有趣的介绍可以参见傅里叶分析之掐死教程，我这里是从数学的角度来介绍傅里叶变换。

3 推广到非周期函数上

目前该证明的都差不多了，还有最后一个任务，就是推广到非周期函数上。对于非周期函数，我们可以看成是周期无限远的函数，那也就是周期T变成 $\infty$ 的时候傅里叶级数。随则T的变大 $w$ 也就不断的减小，当T趋近于 $\infty$ 的时候， $w$ 也由 $1w,2w,3w......$ 变成了 $\Delta w$ ，那么很自然就需要对 $w$ 做积分。

我们先看下
$\Delta w=(n+1)w-nw=w=\frac{2\pi}{T} \\ \frac{1}{T} =\frac{\Delta w}{2\pi}\\$

当T趋近于 $\infty$ 的时候我们可以得到：
$\int_{0}^T f(t)dt \quad -> \quad \int_{-\infty}^\infty f(t)dt\\ \sum_{n=-\infty}^{\infty}\Delta w \quad -> \quad \int_{-\infty}^\infty dw$
将这些带入傅里叶级数,并且T趋近于 $\infty$ ，就得到:
$f(t)=\sum_{n=-\infty}^{\infty}\frac{1}{T }\int_{0}^T f(t)e^{-in \omega t}dt e^{in\omega t} \\ =\sum_{n=-\infty}^{\infty}\frac{\Delta w}{2\pi}\int_{0}^T f(t)e^{-in \omega t}dt e^{in\omega t}\\ =\frac{1}{2\pi} \int_{-\infty}^{\infty} \int_{-\infty}^{\infty}f(t)e^{-i \omega t}dt e^{i\omega t}dw$
其中画红圈的地方就是傅里叶变换

image.png

これは、一般的に、前と同等実際には関数、、のように記述されています。

式全体が逆フーリエ変換され、書きました：
$F^{-1}(t)=\frac{1}{2\pi} \int_{-\infty}^{\infty} \int_{-\infty}^{\infty}f(t)e^{-i \omega t}dt e^{i\omega t}dw=\frac{1}{2\pi} \int_{-\infty}^{\infty} F(w) e^{i\omega t}dw$

3を説明するためのフーリエ解析