誘電体板の電磁パラメータのシミュレーションと計算
誘電体プレートに入射する高調波の均一平面電磁波の反射係数と透過係数のシミュレーション計算をマスターし、MATLABプログラムをコンパイルして、反射係数と透過係数を使用して誘電体プレートの電磁パラメータを計算します。
Eastwaveソフトウェアを使用して、最初に対応する実験モデルを設計してから、境界条件、グリッド、励起源などを設計し、観測フィールド分布を実行します。この実験で設計されたモデル（オブジェクトは誘電体を使用し、比誘電率は12.56です）とグリッドは次のとおりです。
実験結果
MATLABを使用して原理に従ってプログラミングし、対応する電磁パラメーターを取得します。コードは以下のように表示されます：
gdata.DELTA_T=1;
gdata.UT=1.66782e-17;
gata.UL=1e-8;
gdata.STEP_MAX=1000000;
Ein=load('Electromagnetic_parameter_measurement.ewp.data\Ein.ed');
Er=load('Electromagnetic_parameter_measurement.ewp.data\Erz.ed');
Et=load('Electromagnetic_parameter_measurement.ewp.data\Etz.ed');
Er(1:390)=0;
fmax=1/gdata.DELTA_T/gdata.UT;
freq=linspace(0,1,gdata.STEP_MAX)*fmax;
FEin=fft(Ein,gdata.STEP_MAX);
FEr=fft(Er,gdata.STEP_MAX);
FEt=fft(Et,gdata.STEP_MAX);
R=FEr./FEin;
T=FEt./FEin;
k0=freq*2*pi/3/10^8;
S11=R.*exp(1i*k0*(210*gata.UL));
S21=T.*exp(1i*k0*(210*gata.UL));
Z=sqrt((((1+S11).^2-S21.^2)./((1-S11).^2-S21.^2)));
n=1./(k0*10*gata.UL).*acos((1-S11.^2+S21.^2)./(2.*S21));
subplot(131);plot(freq,real(Z.*n),'g');
legend('相对磁导率');title('相对磁导率');xlim([2e14 10e14]);
subplot(132);plot(freq,real(n./Z),'r');
legend('相对介电常数');title('相对介电常数');xlim([2e14 10e14]);
subplot(133);plot(freq,abs(R),'g');hold on;plot(freq,abs(T),'r');
legend('透射率','反射率');title('反射率与透射率');xlim([2e14 10e14]);
figure;
n0=1./(k0*10*gata.UL).*(2*pi-acos((1-S11.^2+S21.^2)./(2.*S21)));
subplot(131);plot(freq,real(Z.*n0),'g');
legend('相对磁导率');title('相对磁导率');xlim([2e14 10e14]);
subplot(132);plot(freq,real(n0./Z),'r');
legend('相对介电常数');title('相对介电常数');xlim([2e14 10e14]);
subplot(133);plot(freq,abs(R),'g');hold on;plot(freq,abs(T),'r');
legend('透射率','反射率');title('反射率与透射率');xlim([2e14 10e14]);
結果は次のとおりです
。0—> pi（厚みの共振の最初のセクション、左側のセクション）：
pi-> 2pi（厚みの共振の2番目のセクション、中央のセクション）の場合：
エラーが大きくないことがわかりました。引き続きバックセグメントを測定する場合は、正弦波に従って屈折率関数を変更し続け、選択ルールを組み合わせて解決することができます。
プロジェクトコードファイルの詳細：https://download.csdn.net/download/hyl1181/12646798