一般把粒子的直径与入射光波波长相当的微粒所造成的散射称为米散射, 米散射适合于任何粒子尺度，
只是当微粒直径相对于光波波长而言很小时用瑞利散射(米散射的结果可简化为瑞利散射)，
很大时用弗朗和费衍射理论可近似解决问题。
米散射的特点是与波长无关，对各波长的散射能力相同，例如大气较浑浊时，大气中悬浮很多尘粒设液滴，
这时的散射使天空呈灰白色。
用米散射计算模型能广泛描述任何尺度的球状粒子的散射特点。
当微粒的半径足够小(小于0.1λ)，散射光线的强度与入射光线波长的四次方成反比，因此对于较短波长的散射程度要远远大于较大波长。这种散射规律是由英国物理学家瑞利勋爵（Lord Rayleigh）于1900年发现的，因此被称作瑞利散射。
另外，散射的光线在光线前进方向和反方向上的程度是相同的，而在与入射光线垂直的方向上程度最低。大约有一千万分之一的这种散射光线会发生能量的改变，这些光子散射出来后会有不同的能量（大部分是能量降低，此现象称为斯托克斯散射，使产生的光子频率较入射光降低，波长变大)。这种效应叫做拉曼效应（拉曼散射）。
与瑞利散射和拉曼散射不同的是，米式散射的程度跟波长是无关的,而且光子散射后的性质也不会改变。因此，基于米式散射理论的散射光线会呈现出白色或者灰色。这就是为什么正午经过太阳照射的云彩经常会呈现白色或者灰色。
当散射粒子间的距离比3倍直径还大时，各个粒子的散射可以认为是独立的，即总的散射效果是各个粒子散射的和。
若气溶胶M=100μg/m3, ρ=103kg/m3, r=500nm，则 #=3e7, R~3000μm >> d = 2r
我们在大气中碰到的大部分情况都满足独立散射的条件，因此单位体积中粒子的散射是该体积中所有粒子散射之和。
请见:
1.https://blog.csdn.net/wolf96/article/details/47144003
2.http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/atmos/blusky.html